5 in diinnen Halbleiter-Schichten vollkommen verzichtet. Tatsachlich ist aber die Theorie des raumlich homogenen Halbleiters notwendige physikalische Grundlage aller jener Erscheinungen, bei denen Inhomogenitaten eine wesent liche, die Situation allerdings sehr verkomplizierende Rolle spielen. W.BRAUER H.-W. STREITWOLF Berlin, im Juni 1971 InhaItsverzeichnis 1. Kristallstruktur und Symmetrien . 11 1.1. Translationsgruppe 12 1.1.1. Gitter. 12 1.1.2. Reziprokes Gitter 13 Holoedrie 1.1.3. 16 1.1.4. Beispiel: Kubisches System 17 1.2. Punktgruppe 18 1.3. Fraktionelle Translationen . 21 1.4. Beispiel: fcc-Gitter 23 2. Elektron im idealen Kristallpotential 26 2.1. Kristallpotential 26 2.2. Symmetrieoperatoren 27 2.3. Eigenwertproblem der Translationsoperatoren 28 2.4. Blochsches Theorem 29 2.5. Energiebander 29 2.5.1. Bandindex 29 2.5.2. Symmetrien der Bander und Entartungen 30 2.5.3. EinfluB der Zeitumkehrsymmetrie 33 2.6. Periodische Randbedingung 34 2.7. Zustandsdichte. KritiBche Punkte 36 2.8. Impulsmessung. Erwartungswert des Impulses. j-Summensatz 38 2.9. Halbleiter-Bandstrukturen . 39 3. Methoden zur Berechnung der Bandstruktur 43 3.1. Qualitative Form des Kristallpotentials 43 3.2. Eigenwertproblem und Entwicklungsfunktionen 44 3.3. Entwicklung nach Bloch-Summen 45 3.4. Bindungs-Orbital-Modell 47 3.5. Entwicklung nach ebenen Wellen. 50 3.6. Orthogonalisierte ebene Wellen. 54 8 Inhaltsverzeichnis 3.7. Pseudopotential 57 3.8. k . p-Methode 60 3.9. Hartree-Fock-Slater-Kristallpotential 64 4. Storstellen ."